$\mathrm{sinc}(x)$在$[0,+\infty)$不绝对可积的证明
2016年03月19日 傅里叶变换 Hansen 读 添加评论sinc
函数的定义是:
\begin{equation} \mathrm{sinc} x = \frac{\sin{\pi x}}{\pi x} \end{equation}
容易知道,$|\mathrm{sinc}(x)|\le \mathrm{sinc}(0) = 1$(根据洛必达法则),所以它属于 $\mathcal{L}^{\infty}$。但其1范数为:
\begin{equation} \int_{-\infty}^{\infty}|\mathrm{sinc}(x)| dx = 2 \int_{0}^{\infty} \frac{|\sin{\pi x}|}{|\pi x|} dx \end{equation}
然而上式是发散的。可以像这样证明这一结论:
构造如图所示的一个函数,它处处小于等于 sinc,但是它的一范数发散。显然,当$x$在0到1之间, $|\mathrm{sinc}(x)|$下包围的面积大于下面面积为1/2的三角形面积;对于之后的任意一个区间$(k,k+1)$,都有$|\mathrm{sinc}(x)|$下包围的面积大于高为$\frac{|\sin{\pi (k + 1/2)}|}{|\pi (k+1/2)|} = \frac{1}{\pi (k+1/2)} $,也即三角形的面积为$I_k = 1/\pi (2k+1)$。
由于函数的1范数的下界为三角形面积和
\begin{equation} \lVert\mathrm{sinc}\rVert_1>2\left(\frac{1}{2}+\sum_{k=1}^{\infty}I_k\right)=1+\frac{2}{\pi}\sum_{k=1}^{\infty}\frac{1}{2k+1} \end{equation}
发散,所以函数的1范数必发散。
以上内容摘自:傅里叶变换:原理与应用 Eric Hansen 2014